Comparison of Kernel PCA on Gaussian and Quantum kernel

Auto-translated from Japanese.

[Abstract]

The ad_hoc_data dataset is commonly used in research exploring quantum methods for data classification. An example of applying the KPCA (Kernel Principal Component Analysis) method to this dataset is provided in the IBM tutorial "Qiskit Machine Learning 0.8.3". In the tutorial, a comparison is made between a Gaussian kernel (the classical RBF kernel) and a quantum kernel (based on the ZZFeatureMap). The results demonstrated an example of quantum advantage. This article revisits and reaffirms those findings.

🔴 Characteristics of the Input Dataset: ad_hoc_data

This is an artificial dataset designed to make linear separation (classification) difficult for classical methods but easier for quantum techniques. Although it lacks practical applications, it is often used in studies of quantum advantage. Specifically, the dataset is constructed so that classification is challenging with classical kernels (e.g., Gaussian RBF), but effective with quantum kernels based on quantum feature maps such as ZZFeatureMap. It is primarily a binary classification dataset (labels 0 and 1), split into training and test sets.

    A key parameter, gap, controls how easily the classes can be separated. Larger values generally make the separation easier. Figure 1 shows the sample distribution. The samples for classes 0 and 1 are grouped into small clusters, making linear separation appear difficult.

🔴 Mechanism of KPCA (Kernel Principal Component Analysis) and Classification

KPCA is an extension of traditional PCA using the kernel trick, allowing it to effectively handle datasets with nonlinear structures. First, the input data is implicitly mapped into a high-dimensional feature space using a kernel function. In that space, similarities between samples are calculated, forming a kernel matrix (see Fig. 2). The kernel can be either a classical kernel (e.g., Gaussian RBF) or a quantum kernel (e.g., using a quantum feature map).

    Next, PCA is applied to this kernel matrix to project the data onto the principal components (or, reduce dimensionality).

    At this stage, we are only preparing for classification — no label information is used yet. Interestingly, when constructing a kernel matrix based on fidelity (similarity) using the ZZFeatureMap, a class-like structure (similar to clustering) can emerge even without using labels, particularly in datasets favorable to quantum kernels such as ad_hoc_data. That is, a block-like structure becomes visible in the heatmap of the kernel matrix.

    Figure 2(a) demonstrates this clearly. Most of the data pairs with label 0 (indices 0–49) form a high-similarity block (dark green), as do those with label 1 (indices 50–99). By contrast, in the classical Gaussian kernel case (Fig. 2(b)), this block structure is much less evident.

    After this stage, we proceed to supervised learning by incorporating label information. While Support Vector Classification (SVC) could be used, we opted for Logistic Regression due to its simplicity and compatibility with quantum kernels such as ZZFeatureMap-based.

    The classification results are shown in Fig. 3. They appear to reflect the structure seen in the kernel matrix of Fig. 2. Indeed, the test accuracy was 0.95 using the quantum kernel (Fig. 3(a)) and 0.6 with the classical kernel (Fig. 3(b)). This provides an illustrative example of the potential benefits of quantum kernels.

🔴Reference [Qiskit Machine Learning 0.8.3]

https://qiskit-community.github.io/qiskit-machine-learning/tutorials/

カーネルPCA法における古典カーネルと量子カーネルの比較

[要旨]データのクラス分けに関する量子的手法の研究用として、ad_hoc_datasetがある。これに、KPCA法 (Kernel Principal Component Analysis)を適用する例が、IBMのチュートリアル "Qiskit Machine Learning 0.8.3"にある。その中で、Gaussianカーネル（古典rbfカーネル）と量子カーネル（ZZFeatureMapに基づく）を適用した場合の比較がある。結果として、量子優越性を示す例となっていた。本記事では、これを再確認した。

🔴入力データセット ad_hoc_dataの特徴

　これは、古典的な方法では線形分離（クラス分け）が難しいが、量子的手法ではそれが容易になるように設計された人工的データセットである。実用性はないが、量子優位性（quantum advantage）の研究などで利用される。すなわち、古典的なカーネル（GaussianカーネルRBF等）では分類が難しいが、量子特徴マップ（ZZFeatureMap等）に基づく量子カーネルではうまく分類できるように構成されている。主にバイナリ分類用のデータセット（ラベル 0 と 1）であり、トレーニングセットとテストセットに分けられる。

　このデータセットの生成用のパラメータの一つであるgapは、クラスの分離性を決める。この値が大きいほど、クラス分けは容易になる傾向となる。Fig.1にそのデータサンプルの分布を示す。クラス0とクラス1のデータがそれぞれ小さなグループとなって散在しており、線形分離は困難のように見える。

🔴KPCA（Kernel Principal Component Analysis）の仕組みとクラス分け

　KPCAは、"非線形構造データ"の分類に有効なように、通常の主成分分析PCAをKernel Tickによって拡張したものである。すなわち、まず、カーネルを使って、入力データを暗黙的に高次元空間に写像し、その空間での特徴表現（データサンプル間の類似度の計算）を行う。結果としてFig.2に示すようなカーネル行列が得られる。カーネルとしては、古典カーネル（Gaussianカーネルrbf等）や量子カーネル（Quantum Feature mapに基づく）を使うことができる。これに続けて、主成分分析PCAの手法を適用して、その空間での主成分への射影（または次元削減）を行う。

　ここまでは、クラス分類のための準備であり、分類学習はしていない。クラスを示すラベル情報も全く使っていない。しかし驚くべきことに、ad hoc datasetのような量子カーネル向きのデータセットに対して、ZZFeatureMap を用いた fidelity（類似度） に基づくカーネル行列を構成すると、クラス構造（クラスタリング的な構造）が浮かび上がる場合がある。つまり、ラベル情報がなくても、カーネル行列のヒートマップを見ると、ブロック構造（クラスタ）が現れる。

　Fig.2(a)は、まさにそれを示している！すなわち、ラベル0のデータ（番号0〜49）のペアは、ほとんどが高い類似度（濃い緑色）を示すブロックになっている。ラベル１（番号50〜99）についても同様である。しかし、これに反して古典Gaussianカーネルの場合（FIg.2(b)）は、そのようなブロック構造が明瞭でない。

　さて、この後、カーネル行列に加えて、ラベル情報を用いた教師付き学習を行う。その際の分類学習器としてSVCを使っても良いのだが、ここでは、より軽量でZZFeatureMapとの相性も良いとされるLogistic Regression（ロジスティック回帰）を使った。

　Fig.3にその結果を示す。この結果は、Fig.2に示したカーネル行列の構造がそのまま反映されているように見える！つまり、テストデータに対する分類精度は、量子カーネルの場合0.95（Fig.3(a)）、古典カーネルの場合0.6（Fig.3(b)）であった。量子カーネルの可能性を示唆する一例となった！

🔴参考資料 [Qiskit Machine Learning 0.8.3]

https://qiskit-community.github.io/qiskit-machine-learning/tutorials/

Enjoy Observing Classical and Quantum Kernels in SVC

[Abstract]

The Support Vector Classifier (SVC) is a well-known and effective method for classification. One of its key strengths is the kernel trick, which implicitly maps complex, intertwined data into a higher-dimensional space using a kernel function—allowing for linear separation in that space. In this article, we’ll visually explore and enjoy the differences between classical and quantum kernels!

🟢 Input Dataset: Gaussian Parity

Classical SVC is highly powerful and often outperforms current quantum methods. However, quantum techniques offer novel capabilities that classical approaches cannot, which is why research in this area is gaining momentum.In this article, we use a dataset known as Gaussian Parity, which is considered well-suited for quantum methods.

     As shown in Fig. 1, this dataset consists of 80 samples (56 for training and 24 for testing) and two class labels. The data points from each class are interleaved in a diagonally crossed pattern, making linear separation difficult without transformation. This is where the kernel function—mentioned in the abstract—comes into play.

🟢 SVC Results with Classical and Quantum Kernels

Let’s start with the conclusion. Figure 2 shows classification results using SVC trained with (a) a classical kernel (RBF) and (b) a quantum kernel (a kernel matrix based on the ZZFeatureMap). On the test set, classification accuracy was 0.58 for (a) and 0.93 for (b).

     Of course, these results can vary depending on parameter settings. However, in this instance, the quantum kernel significantly outperformed the classical one. Also, the direction of the decision boundary differs considerably between (a) and (b).

🟢 Exploring the Classical Kernel (RBF)

Let’s take a closer look at the classical case. The RBF kernel is not used directly, but rather called internally during SVC training. It implicitly maps the input data into a higher-dimensional space.

Based on the learned model, we can use Principal Component Analysis (PCA) to project this high-dimensional space into three dimensions and visualize the decision function in 3D.

     The top two images in Fig. 3 show this 3D decision function. You can observe two peaks and two valleys. If we slice this 3D surface at the decision function value = 0, the resulting plane gives us the decision boundary.

🟢 Exploring the Quantum Kernel Matrix

Now let’s examine the quantum case. As shown in Fig. 4, the decision function exhibits a more complex pattern, with more peaks and valleys than in the classical case.

When we slice the surface at decision function = 0, we obtain a decision boundary that achieves a classification accuracy of 0.93.

     This example suggests that the quantum method is exploring and learning within a feature space that classical methods cannot access. This may open the door to entirely new possibilities!

🔴参考資料 [Qiskit Machine Learning 0.8.3]

初夏の散歩道-厚木市郊外

　6月に入りまだ梅雨前ですが、初夏らしい日が続いています。散歩道（厚木市郊外）で写した数枚の写真をご覧ください。 2025年6月6日午前の散歩にて。

　かっての同僚の先生から、「もうトウモロコシが実っているのですか？北海道の感覚では、もっと後ですよね。そういえば、大通公園のとうきび売りの露店は本当に少なくなりました。」とのコメントをいただきました。そうなんですね。北海道では、「トウモロコシ」とは言わずに、「とうきび」と呼びます。でも、東京近辺に長年住んでいるとそれに合わせてしまったことに気が付く。懐かしい響き。

Holding the Quantum State of the Mermin-Peres Magic in the Palm of Your Hand

In my previous posts [here] and [here], I introduced the Mermin-Peres Magic Square. While there’s nothing particularly new in this post, I wanted to explore what it feels like to literally hold a quantum state in the palm of my hand. It’s just a plastic sphere I made as a hobby, but it gives me a more tangible sense of what a 4-qubit quantum state might be like.

Quantum state in the palm of my hand

For the corresponding quantum circuit and a detailed explanation, please see [here]. There’s no need to explain Figure 1—if you hold this ball in your hand, you’ll understand the depth of it...

From the initial state, through the generation of entanglement, to the final quantum state—it’s all captured inside this sphere! At first, I thought the 3D rendering from Qiskit’s QSphere would be enough. But once I actually built this physical model and held it in my hand, I realized it offered a somewhat different experience.

Fig.1 Quantum state of Mermin-Peres Magic (4-qubit)

Exploring Quantum Entanglement through Visualization

[Abstract]

The Mermin-Peres Magic Square is a well-known example that illustrates quantum entanglement. I have written related articles in the past (in Japanese, available [here]). This time, I aimed to deepen my understanding by visualizing the phenomenon, using four different methods:

(1)Display of a disk shape using my own simulator, (2)3D Qsphere representation with Qiskit, (3)Pauli correlation analysis, and (4)Measurement on IBM Quantum real hardware.

🔴Example: Tiny Mermin-Peres Magic

An explanation of this example is provided [here]. As shown in Fig. 1, Alice and Bob each possess two qubits. In the first half, their qubit pairs are prepared in an entangled quantum state, ǀψ₁⟩. After that, there is no further interaction between them. Nevertheless, when the final state ǀψ₂⟩ is measured, a strong correlation is observed between their outcomes (as shown later in Fig. 2 and Fig. 3). Specifically, the number of "1"s in the 2-bit classical measurement results is always even for one party and odd for the other. This reveals a strong inverse (or anti-) correlation.

🔴Confirmation Using a Homemade Quantum Circuit Simulator

Figure 2 shows the results of verifying the behavior of this example using a homemade quantum circuit simulator. The probability and phase of each basis state are displayed on a disk. In addition, numerical lists of the probability amplitudes, probabilities, and phases are provided.

For example, in the quantum state ǀψ₁⟩, if Alice's qubits are in the state ǀ00⟩, Bob's qubits will definitely be in the state ǀ11⟩. In the final state ǀψ₂⟩, if Alice is in the state ǀ00⟩, Bob's state will be either ǀ01⟩ or ǀ10⟩. It is also possible to confirm whether the total number of "1"s in the measured classical bitstrings is even or odd, as described earlier. In other words, this disk representation allows us to visually understand the quantum entangled state shared between Alice and Bob.

🔴3D display of quantum states using Qiskit's Qsphere

Quantum entanglement cannot be separated into individual qubit states, so quantum states cannot be displayed individually on a Bloch sphere. However, by using Qiskit's Qsphere, it is possible to simultaneously display all possible basis states on a sphere, as shown in Fig. 3. Here, the size of the circle at the tip of the quantum state vector is the probability value, and the color indicates the phase. It matches well with the disk display in Fig. 2.

🔴Indication of the strength of quantum entanglement by Pauli correlation

One way to investigate the quantum entangled state in more detail is the Pauli correlation measurement. This is based on the fact that, for example, the expectation value when the quantum state ǀψ⟩ is measured on the Z axis is calculated as follows: ⟨ZZ⟩ = ⟨ψǀ Z⊗Z ǀψ⟩

As an example, for the Bell state ǀψ⟩ = (ǀ00⟩+ǀ11⟩)/√2, calculations show that ⟨ZZ⟩ = 1, which means that the Z measurements of the two qubits are correlated in exactly the same direction. On the other hand, for the simple tensor product ǀψ⟩ = ǀ01⟩, ⟨ZZ⟩ = -1, which shows a strong correlation in the opposite direction but is not entangled.

In Fig. 4, in addition to the Z measurement, X and Y measurements are also performed. Although the above Pauli measurements can calculate correlations, they do not necessarily fully reflect the "quantum entanglement". Therefore, in some cases, measurements other than the Z measurement may be performed.

In Fig. 4, ZZ(q2,q3) on the horizontal axis is the ⟨ZZ⟩ calculation for Bob's quantum bit, and ZZ(q0,q1) on the vertical axis is the ⟨ZZ⟩ calculation for Alice's quantum bit. The color of the square at the intersection represents the product of their values ​​(expectation values). The darker the red, the closer it is to +1.

In the state ǀψ₁⟩, if the Z measurement results of Alice's two qubits are in the same direction, then the Z measurement results of Bob's two qubits will also be in the same direction. If, on the other hand, the Z measurement results of Alice's two qubits are in opposite directions, then the Z measurement results of Bob's two qubits will also be in opposite directions. Such a strong correlation is also observed in ⟨XX⟩ and ⟨YY⟩, so they can be said to be in a fully entangled state.

On the other hand, in the state ǀψ₂⟩, the Z measurement of the two qubits will have the same direction for either Alice or Bob, but different directions for the other. Therefore, it makes sense that the squares in the right panel of Fig. 4 are dark blue (the product of the expectations is -1).

　

🔴Measurement results on an actual IBM Quantum computer

Finally, Fig. 5 shows the measurement results on an actual IBM Quantum computer. This is the result of 10,000 shots performed on one of the most advanced machines, ibm_torino (Heron r1). Although there are some errors (likely due to noise) in both the measurements for the quantum states ǀψ₁⟩ and ǀψ₂⟩, the results well support the calculation results shown in Fig. 2, Fig. 3, and Fig. 4. It is once again amazing how far quantum computers have progressed!

可視化で量子もつれの理解を深める

【要旨】量子もつれを利用した例題の一つにMermin-Peres Magicがある。関連記事は過去にも書いてきた。（ここです）今回は、ビジュアル化によってさらに理解を深めたいので、量子状態の表示と分析を４通りの方法で行なってみた。①自作シミュレータでの円盤表示、②QiskitのQsphereによる3D表示、③パウリ相関測定、④IBM Quantumマシンによる実測である。

🔴例題Tiny Mermin-Peres Magic

　この例題の説明はここ示した。Fig.1に示す通り、AliceとBobはそれぞれ２量子ビットを保有している。両者の量子ビット対は、前半で量子もつれの状態 ǀψ₁⟩となる。それ以降は両者のインタラクションは無い。それにもかかわらず、最終状態 ǀψ₂⟩を測定すると、（後でFig.2やFig.3に示すように）両者に強い相関が見られる。すなわち、両者の測定結果の古典２ビット列に含まれる"1"の個数は、必ずどちらかは偶数個であり、他方は奇数個になる。いわば逆向きの強い相関である。

🔴自作量子回路シミュレータによる確認

　この例題の動作を、自作の量子回路シミュレータで確認した結果をFig.2に示す。起こり得る基底状態の確率と位相が円盤に表示される。また、確率振幅、確率、位相の数値リストも表示されている。

　例えば、量子状態 ǀψ₁⟩では、Aliceがǀ00⟩ならばBobは必ずǀ11⟩となる。最終状態 ǀψ₂⟩では、例えば、Aliceがǀ00⟩ならばBobはǀ01⟩か又はǀ10⟩となり、上述した測定古典ビットでの"1"の個数が偶数か奇数も確認できる。すなわち、この円盤表示から、両者の量子もつれの状況を掴むことができる。

🔴QiskitのQsphereによる量子状態の3D表示

　量子もつれ状態は、個々の量子ビット状態に分離できないので、Bloch球に個別に量子状態を表示することはできない。しかし、QiskitのQsphereを利用すると、Fig.3に示す通り、起こり得る基底状態を同時に球面に表示することができる。ここで、量子状態ベクトルの先端の円の大きさは確率の値であり、色は位相を示す。Fig.2の円盤表示と良く合致している。

🔴パウリ相関による量子もつれの強さの表示

　量子もつれ状態をさらに詳しく調べる方法の一つはパウリ相関測定である。これは、例えば、量子状態 ǀψ⟩をZ軸測定した場合の期待値が以下のように計算されることに基づく。

⟨ZZ⟩ = ⟨ψǀ Z⊗Z ǀψ⟩

　一例として、ǀψ⟩ = (ǀ00⟩+ǀ11⟩)/√2というベル状態の場合は、計算してみると、⟨ZZ⟩ =1となる。これは２つの量子ビットのZ測定結果が確実に同じ方向になる相関を意味する。一方、ǀψ⟩= ǀ01⟩という単なるテンソル積ならば、⟨ZZ⟩ = -1となり、逆向きの強い相関を示すが、量子もつれではない。

　Fig.4では、Z測定に加えて、X測定とY測定も行なっている。上記のような各パウリ測定は、相関を計算できるが、必ずしも「量子もつれ」を完全に反映したものではない。そのため、場合によっては、Z測定以外の測定を行うことがある。

　Fig.4の横軸のZZ(q2,q3) は、Bobの量子ビット状態に対する⟨ZZ⟩ であり、縦軸のZZ(q0,q1) は、Aliceの量子ビット状態に対する⟨ZZ⟩ である。そして、その交点に示された正方形の色は、それらの値（期待値）の積を表現している。濃い赤色ほど+1に近い。

　状態 ǀψ₁⟩においては、Aliceの２量子ビットのZ測定結果が同一方向ならば、Bobの2量子ビットのZ測定結果も同一方向となる。あるいは、AliceとBobのZ測定結果は、ともに異なる方向となる。そのような強い相関が、⟨XX⟩ と⟨YY⟩ でも観測されるので、両者は完全なもつれ状態にあると言える。

　一方、状態 ǀψ₂⟩では、２量子ビットのZ測定結果は、AliceとBobのどちらかでは同じ方向となり、他方では異なる方向となる。したがって、Fig.4の右側の図の正方形は濃い青色（期待値の積は-1）になることは納得できる。

　

🔴IBM Quantum コンピュータ実機での測定結果

　最後に、IBM Quantum実機での測定結果をFig.5に示す。最新鋭機の一つibm_torino（Heron r1）で、10,000 ショット実行した結果である。量子状態 ǀψ₁⟩と ǀψ₂⟩での測定とも、若干のエラー（ノイズによると思われる）が生じているが、Fig.2、Fig.3、Fig.4で示した計算結果をよく裏付ける結果となっている。量子コンピュータが、ここまで進歩してきたことに改めて驚く次第である！

最新版Qiskit2.0を利用した量子コンピューティングの解説書

　IBMの量子コンピューティング開発プラットフォームQiskitは、頻繁に改訂されることで有名だ。研究開発が活発な証しではあるが、時として以前に書いたコードが動かなくなる状況が発生し、困ることも多い。直近では、かなり大幅な改訂版となったQiskit2.0が公開されている。IBMのサイトに関連ドキュメントはあるが、これを取り上げた書籍は（和書、洋書とも）まだ見当たらないと思っていた。ところが、以下の和書が早くも出版されていることを知り驚いた！

中山茂、Qiskit2.0 量子コンピューティング入門、2025年5月

🔴本書の特徴（深い理論も実際に動くコードでイメージを掴みやすい）

　著者の中山茂教授は、これまでもタイムリーに量子関連書籍を多数執筆されている。彼の著書では、量子コンピューティングに関するかなり深い理論も、量子回路シミュレータや量子コンピュータ実機で実際に動くコードを示して、分かりやすく説明している。それが最大の特徴と言える。それによって、読者はイメージを掴みやすく、より深く理解しようという意欲が湧く。

　本書（全214頁）の内容は、量子コンピューティングの基本から始まり、量子テレポーテーション、グローバー探索、量子フーリエ変換、ショアの因数分解といった重要なアルゴリズムをカバーしている。そして、ショアの因数分解に等に現れる量子/古典のハイブリッドアルゴリズムが、現状では実際的であることを強調している。実際、ショアの因数分解では、古典的には困難なモジュロ冪函数の周期発見を量子アルゴリズムで、そして、その後のユークリッド互除法を古典的に行う方法を、実際に動くコードを使って詳細に説明している。

　実は、さらに素晴らしいと感じたのが第４章（量子非局所性と期待値計算）である。ここでも、Qiskitコードを使って、量子物理学の根幹に関わる量子非局所性を説明している。すなわち、ベル状態でのテンソル積の期待値測定の量子回路を組んで、その測定結果を示しながら量子非局所性を実験的に証明している。

🔴量子状態 ∣ψ⟩に対する演算子Aの期待値 ⟨ψ∣A∣ψ⟩

　上に述べた「ベル状態でのテンソル積の期待値測定」の一つを具体的に見てみよう。

　例えば、ベル状態の一つを ∣ψ⟩ = (1/√2)(∣01⟩+∣10⟩)とする。その時、⟨ZZ⟩=⟨ψ∣Z⊗Z∣ψ⟩は、パウリZ演算のテンソル積（行列）の期待値を与える。その値は、（具体的な展開計算は略すが）-1となる。これは、２つの量子ビットに対するZ基底測定が、それぞれ異なる値（0 or 1）となることが確実なことを意味する。そのような逆向きの強い相関である。

　このことを、QiskitのStatevectorクラスを使ったQiskitコードを作り確認している。すなわち、それを実行させると測定値が-1となり、手計算の結果と合致すること分かる。

（以下の図は、本書に載っているものではなく、私が用意した参考図である。）

IBM Quantum無料枠の利用可能時間の計算が変更になった！

　IBM Quantum無料利用枠の新しい計算方法：最近気付いたことだが、私にとってはちょっと重要事項なので書き留める!

　IBM Quantumの無料プラン（Open Plan）における利用時間の計算方法は、これまでの「28日毎にリセットされる固定制」から、「直近28日間のローリングウィンドウ制」に変更さた！ただし、IBM Quantum の新しいプラットフォーム（early access）の場合である。６月末まで利用可能な旧プラットフォームはそのままのようだが。

Here’s the image illustrating the change in IBM Quantum’s free usage calculation method.

An example

🟢変更前：固定制（28日毎に自動リセット）

　これまでは、Open Planの利用時間は28日毎に0:00 UTCにリセットされ、28日あたり最大10分間の量子計算時間が提供されていた。

🟢変更後：ローリングウィンドウ制（直近28日間）

　現在は、直近28日間の累積利用時間が10分間に制限される「ローリングウィンドウ制」が採用されている。28日経過しても、自動的にまた10分間使えるようにリセットされることはない！

　この変更により、過去28日間の利用状況に応じて残り時間が変動するので、それを念頭に量子コンピュータ実機を使わなければならない。これが本来の姿かも知れない。

御礼：ブログページビュー（アクセス数）20万回超え

🔴感謝：本ブログへのアクセス回数が20万回に到達
　2016年末に開設したこのブログ、このほど、20万回webビュー（アクセス）に達した。直近の約130件（これまでの総計は約500件）はほとんど量子コンピューティングに関する記事である。ブログアイコンもそれらしくした。ご愛読、そして、フィードバックしていただいた方々に御礼申し上げたい。

🔴実用的な量子コンピュータへの道は険しい

　最近、国産の256量子ビット（世界最大規模の）コンピュータが開発されたというニュースがあった。素晴らしいことだが、その発表には、実用問題を解くには最低６万量子ビットを要するうえ、現在は達成されていないノイズ耐性が必要ということが含まれていた。すなわち、これで世界が変わった！というわけでは全くない。その先はとてつもなく険しそうだ。

　この業界の巨人IBMのロードマップでも、2025年に156x7 = 1092量子ビットでError suppression and mitigation（誤り抑制と緩和）、2026年以降にError correction（本格的に?誤り訂正）となっている。例えば、Shor's素因数分解アルゴリズムの実用化には、100万量子ビットが必要との情報もある。研究開発は続く... 。私もできるだけ学び、少しづつ前へ進み、ブログ記事も続けたい。

　そんな厳しい状況だが、大手企業やベンチャー、大学などでは多くの人々が活発に量子コンピューティングに関して、論文やSNSでの発信を行なっている。それは、ますます増える傾向にある。私自身も、わずかながら、そういう人たちと何らかのつながりを持とうとしてやっている。

🔴本ブログ記事を査読、引用、掲載して戴いた方々に感謝

　これまでに下記の方々に、量子コンピューティングに関する私のブログ記事を査読、参照、掲載して戴いた。とてもありがたいことである。すでに、それらに関する記事は個別に掲載済みだが、ここ改めて感謝したい。

(1) Chris Bernhardt (Prof. of Mathematics at Fairfield University)

・掲載サイト：Chris Bernhardt info

・当方の元記事：Ekert Protocol1,  Ekert Protocol2, Polarized filter experiment

(2) Isaac L. Chuang (Prof. of Physics MIT), Selim Tezel (MIT App Inventor Education Team Lead)

・掲載サイト：MIT App Inventor Stories from the Field, 理化学研究所 Q-Potal

・当方の元記事：Developing Apps to learn quantum computing

(3) Nivio dos Santos (Product Manager at Avalara Brasil)

・掲載サイト：http://www.nivio.com.br/

・当方の元記事：Testing my mobile quantum circuit simulator

(4) Javier Mancilla Montero (PhD in Quantum Computing, Quantum Machine Learning Researcher)
・掲載サイト：Linkedin記事

・当方の元記事：Visualizing and Understanding QSVC

(5) Peter Y. Lee (Ph.D. in EE from Princeton, faculty member at Fei Tian College)

・掲載サイト：Polaris QCI Publishing Web site

・当方の元記事：Introduction to two books on quantum computing